Barionların siyahısı

Barion — bir kvark və bir antikvarkdan ibarət kompozit zərrəciklər olan fərqli olaraq üç kvarkdan ibarət kompozit zərrəcik. Barionlar və mezonlar yalnız kvarklardan və ya həm kvarkdan və antikvarklardan ibarət zərrəcikər olan hadronlardır. Barion termini yunanca "ağır" mənasını verən "βαρύς" (barys) sözündən götürülmüşdür, çünki onların adlandırıldığı zaman hesab olunurdu ki, barionlar maddə kimi təsnif edilən digər zərrəciklərdən daha böyük kütlələrə malik olmaqla xarakterizə olunur.

İzolyasiya vəziyyətində stabil olan yeganə barion olan protonda iki yuxarı kvark və bir aşağı kvark var.

Bir neçə il əvvələ qədər bəzi təcrübələrin pentakvarkların — dörd kvark və bir antikvarkdan ibarət barionların mövcudluğunu göstərdiyi hesab edilirdi. Bütövlükdə zərrəciklər fizikası icması onların mövcudluğunu 2006-cı ilə qədər mümkün hesab etmirdi. 2015-ci ilin 13 iyulunda "CERN"də (Λ0
b) parçalanmasında pentakvark vəziyyətlərinə uyğun nəticələr əldə etdiyini bildirdi.

Barionlar kvarklardan ibarət olduğundan güclü qarşılıqlı təsirdə iştirak edirlər. Leptonlar isə kvarklardan ibarət deyillər və buna görə də güclü qarşılıqlı təsirdə iştirak etmirlər. Ən çox məlum olan barionlar kainatdakı görünən maddənin kütləsinin çox hissəsini təşkil edən proton və neytronlardır, atomların digər əsas komponenti olan elektronlar isə leptonlardır. Hər bir barionun antibarion olaraq bilinən müvafiq antizərrəcikləri vardır, antibarionlarda kvarklar müvafiq antikvarkları ilə əvəz olunmuşdur. Məsələn, bir proton iki yuxarı kvark və bir aşağı kvarkdan, ona uyğun antizərrəcik olan antiproton isə iki yuxarı antikvark və bir aşağı antikvarkdan ibarətdir.

Barion xassələri

Bu siyahılar müsbət cütlüyə sahib tam impuls momenti J = 1⁄2 və J = 3⁄2 konfiqurasiyalarında olan bütün məlum və proqnozlaşdırılan barionları təfərrüatlandırır.

  • Bir növ kvarkdan (uuu, ddd, …) ibarət olan barionlar J = 3⁄2 konfiqurasiyada mövcud ola bilər, J = 1⁄2 konfiqurasiyası Pauli prinsipinə görə qadağandır.
  • İki növ kvarkdan (uud, uus, …) ibarət olan barionlar həm J = 3⁄2, həm də J = 1⁄2 konfiqurasiyalarda mövcud ola bilər.
  • Üç növ kvarkdan (uds, udc, …) ibarət olan barionlar həm J = 1⁄2, həm də 'J = 3⁄2 konfiqurasiyalarda mövcud ola bilər. Bu barionlar üçün iki J = 1⁄2 konfiqurasiya mümkündür.

Bu siyahılarda rast gəlinən simvollar bunlardır: I (), J (), P (cütlük), u (yuxarı kvark), d (aşağı kvark), s (əcayib (qəribə) kvark),

c (məftun kvark), b (alt kvark), Q ()), B (barion sayı), S (əcayiblik), C (məftunluq), B' (alt).

Antibarionlar cədvəllərdə göstərilmir, lakin bütün kvarkları antikvarklara çevirməklə, həmçinin Q, B, S, C, B′, simvollarının qabağına mənfi işarəsi əlavə etməklə antibarionların cədvəlini almaq olar. Adlarının yanında † işarəsi olan zərrəciklər Standart Model tərəfindən proqnozlaşdırılıb, lakin hələ müşahidə edilməyib. Mötərizədə olan göstəricilər təcrübələrlə qəti olaraq müəyyən edilməmişdir, lakin ilə proqnozlaşdırılır və ölçmələrə uyğundur.

JP = 1/2+ barionları

JP = 1/2+ barionları
Zərrəciyin adı Simvolu Kvark kontenti Sükunət kütləsi (MeV/c2) I J P Q (e) S C B' yarım parçalanma periodu (s) Əsasən parçalandığı zərəcik
proton
p
,
p+
,
N+
 		938.2720813(58) 1/2 1/2+ +1 0 0 0 Stabil müşahidə edilməyib
neytron
n
,
n0
,
N0
 		939.5654133(58) 1/2 1/2+ 0 0 0 0 (8.794±0.006)×10+2
p+
 +
e−
 +
1115.683±0.006 0 1/2+ 0 −1 0 0 (2.632±0.020)×10−10
p+
 + və ya

n0
 +
məftun Lambda 2286.46±0.14 0 1/2+ +1 0 +1 0 (2.024±0.031)×10−13 Bax:
alt Lambda 5619.6±0.17 (0) (1/2+) 0 0 0 −1 (1.471±0.009)×10−12 Bax:
Siqma 1189.37±0.07 1 1/2+ +1 −1 0 0 (8.018±0.026)×10−11
p+
 + və ya

n0
 +
Siqma 1192.642±0.024 1 1/2+ 0 −1 0 0 (7.4±0.7)×10−20 +
γ
Siqma 1197.449±0.030 1 1/2+ −1 −1 0 0 (1.479±0.011)×10−10
n0
 +
məftun Siqma (2455) 2453.97±0.14 1 1/2+ +2 0 +1 0 3.48+0.37
−0.16×10−22 		+
məftun Siqma (2455) 2452.9±0.4 1 1/2+ +1 0 +1 0 >1.43×10−22 +
məftun Siqma (2455) 2453.75±0.14 1 1/2+ 0 0 +1 0 3.60+0.42
−0.20×10−22 		+
alt Siqma 5810.56±0.25 (1) (1/2+) +1 0 0 −1 (1.32±0.13)×10−22 +
alt Siqma naməlum (1) (1/2+) 0 0 0 −1 naməlum naməlum
alt Siqma 5815.64±0.27 (1) (1/2+) −1 0 0 −1 (1.24±0.12)×10−22 +
Xi 1314.86±0.20 1/2 1/2(+) 0 −2 0 0 (2.90±0.09)×10−10 +
Xi 1321.71±0.07 1/2 1/2(+) −1 −2 0 0 (1.639±0.015)×10−10 +
məftun Xi 2467.94+0.17
−0.20 		(1/2) (1/2+) +1 −1 +1 0 (4.56±0.05)×10−13 Bax:
məftun Xi 2470.90+0.22
−0.29 		(1/2) (1/2+) 0 −1 +1 0 (1.53±0.06)×10−13 Bax:
məftun Xi prime 2578.4±0.5 (1/2) (1/2+) +1 −1 +1 0 Unknown +
γ
 (müşahidə edilib)
məftun Xi prime 2579.2±0.5 (1/2) (1/2+) 0 −1 +1 0 naməlum +
γ
 (müşahidə edilib)
cüt məftun Xi 3621.2±0.7 (1/2) (1/2+) +2 0 +2 0 naməlum Bax:
cüt məftun Xi naməlum (1/2) (1/2+) +1 0 +2 0 naməlum naməlum
alt Xi
və ya Kaskad B 		5791.9±0.5 (1/2) (1/2+) 0 −1 0 −1 (1.480±0.030)×10−12 Bax:
alt Xi
və ya Kaskad B 		5797.0±0.6 (1/2) (1/2+) −1 −1 0 −1 (1.572±0.040)×10−12 Bax
alt Xi prime† naməlum (1/2) (1/2+) 0 −1 0 −1 naməlum naməlum
alt Xi prime† naməlum (1/2) (1/2+) −1 −1 0 −1 naməlum naməlum
cüt alt Xi† naməlum (1/2) (1/2+) 0 0 0 −2 naməlum naməlum
cüt alt Xi† naməlum (1/2) (1/2+) −1 0 0 −2 naməlum naməlum
məftun alt Xi† naməlum (1/2) (1/2+) +1 0 +1 −1 naməlum naməlum
məftun alt Xi† naməlum (1/2) (1/2+) 0 0 +1 −1 naməlum naməlum
məftun alt Xi prime† naməlum (1/2) (1/2+) +1 0 +1 −1 naməlum naməlum
məftun alt Xi prime† naməlum (1/2) (1/2+) 0 0 +1 −1 naməlum naməlum
məftun Omeqa 2695.2±1.7 (0) (1/2+) 0 −2 +1 0 (2.68±0.24 ± 0.10)×10-13 Bax:
alt Omeqa 6046.1±1.7 (0) (1/2+) −1 −2 0 −1 1.64+0.18
−0.17×10−12 		+ (müşahidə edilib)
cüt alt Omeqa† naməlum (0) (1/2+) +1 −1 +2 0 naməlum naməlum
cüt alt Omeqa† naməlum (0) (1/2+) 0 −1 +1 −1 naməlum naməlum
cüt alt Omeqa prime† naməlum (0) (1/2+) 0 −1 +1 −1 naməlum naməlum
məftun alt Omeqa† naməlum (0) (1/2+) −1 −1 0 −2 naməlum naməlum
cüt məftun alt Omeqa† naməlum (0) (1/2+) +1 0 +2 −1 naməlum naməlum
məftun cüt alt Omeqa† naməlum (0) (1/2+) 0 0 +1 −2 naməlum naməlum

†  Zərrəcik hələ müşahidə olunmayıb. [a]  Proton və neytron kütlələri elementar yükün nisbətən az məlum olan dəyəri səbəbinə görə atom kütlə vahidlərindəilə müqayisədə MeV/c2 daha dəqiqliklə məlumdur. Atom kütlə vahidlərində protonun kütləsi 1,007276466812(90) (u), neytronun kütləsi isə 1,00866491600(43) (u)-dur.

[b]  Ən azı 1035 il.

[c]  Sərbəst neytronlar üçün verilib; ən ümumi nüvələrdə neytronlar stabildir.

[d]  PDG rezonans genişliyi (Γ). Burada τ = ħ/Γ çevrilməsi verilir.

[e]  Digər eksperimental göstəricilər tərəfindən qəbul edilməyən mübahisəli kəşf iddiası var.

JP = 3/2+ barionları

JP = 3/2+ barionları
Zərrəciyin adı Simvolu Kvark
kontenti 		Sükunət kütləsi (MeV/c2) I J P Q (e) S C B' Yarım parçalanma periodu (s) Əsasən parçalandığı zərəcik
Delta (1232) 1232±2 3/2 3/2+ +2 0 0 0 (5.63±0.14)×10−24
p+
 +
Delta (1232) 1232±2 3/2 3/2+ +1 0 0 0 (5.63±0.14)×10−24 +
n0
 və ya
+
p+
Delta (1232) 1232±2 3/2 3/2+ 0 0 0 0 (5.63±0.14)×10−24 +
n0
 və ya
+
p+
Delta (1232) 1232±2 3/2 3/2+ −1 0 0 0 (5.63±0.14)×10−24 +
n0
Siqma (1385) 1382.80±0.35 1 3/2+ +1 −1 0 0 (1.828±0.036)×10−23 + və ya
+ və ya
+
Siqma (1385) 1383.7±1.0 1 3/2+ 0 −1 0 0 (1.83±0.26)×10−23 + və ya
+ və ya
+
Siqma (1385) 1387.2±0.5 1 3/2+ −1 −1 0 0 (1.671±0.089)×10−23 + və ya
+ və ya
+
məftun Siqma (2520) 2518.41+0.21
−0.19 		1 (3/2+) +2 0 +1 0 4.45+0.12
−0.09×10−23 		+
məftun Siqma (2520) 2517.5±2.3 1 (3/2+) +1 0 +1 0 >3.87×10−23 +
məftun Siqma (2520) 2518.48±0.20 1 (3/2+) 0 0 +1 0 4.30+0.15
−0.11×10−23 		+
alt Siqma 5830.32±0.27 (1) (3/2+) +1 0 0 −1 (7.0±0.4)×10−23 +
alt Siqma naməlum (1) (3/2+) 0 0 0 −1 naməlum naməlum
alt Siqma 5834.74±0.30 (1) (3/2+) −1 0 0 −1 (6.3±0.5)×10−23 +
Xi (1530) 1531.80±0.32 1/2 3/2+ 0 −2 0 0 (7.23±0.40)×10−23 + və ya
+
Xi (1530) 1535.0±0.6 1/2 3/2+ −1 −2 0 0 6.6+1.3
−1.1×10−23 		+ və ya
+
məftun Xi (2645) 2645.56+0.24
−0.30 		(1/2) (3/2+) +1 −1 +1 0 (3.08±0.28)×10−22 + (müşahidə edilib)
məftun Xi (2645) 2646.38+0.20
−0.23 		(1/2) (3/2+) 0 −1 +1 0 (2.80±0.22 ± 0.16)×10-22 + (müşahidə edilib)
cüt məftun Xi† naməlum (1/2) (3/2+) +2 0 +2 0 naməlum naməlum
cüt məftun Xi† naməlum (1/2) (3/2+) +1 0 +2 0 naməlum naməlum
alt Xi 5952.3±0.6 (1/2) (3/2+) 0 −1 0 −1 7.31±1.34 ± 0.66)×10-22 + (müşahidə edilib)
alt Xi 5955.33±0.12 ± 0.05 (1/2) (3/2+) −1 −1 0 −1 3.99±0.78 ± 0.24)×10-22 Bax:
cüt alt Xi† naməlum (1/2) (3/2+) 0 0 0 −2 naməlum naməlum
cüt alt Xi† naməlum (1/2) (3/2+) −1 0 0 −2 naməlum naməlum
məftun alt Xi† naməlum (1/2) (3/2+) +1 0 +1 −1 naməlum naməlum
məftun alt Xi† naməlum (1/2) (3/2+) 0 0 +1 −1 naməlum naməlum
Omeqa 1672.45±0.29 0 3/2+ −1 −3 0 0 (8.21±0.11)×10−11 + və ya
+ və ya
+
məftun Omeqa (2770) 2765.9±2.0 0 (3/2+) 0 −2 +1 0 naməlum +
γ
alt Omeqa† naməlum (0) (3/2+) −1 −2 0 −1 naməlum naməlum
cüt məftun Omeqa† naməlum (0) (3/2+) +1 −1 +2 0 naməlum naməlum
məftun alt Omeqa† naməlum (0) (3/2+) 0 −1 +1 −1 naməlum naməlum
cüt alt Omeqa† naməlum (0) (3/2+) −1 −1 0 −2 naməlum naməlum
üçqat məftun Omeqa† naməlum (0) (3/2+) +2 0 +3 0 naməlum naməlum
cüt məftun alt Omeqa† naməlum (0) (3/2+) +1 0 +2 −1 naməlum naməlum
məftun cüt alt Omeqa† naməlum (0) (3/2+) 0 0 +1 −2 naməlum naməlum
üçqat alt Omeqa† naməlum (0) (3/2+) −1 0 0 −3 naməlum naməlum

†  Zərrəcik hələ müşahidə olunmayıb.

[h]  PDG rezonans genişliyi (Γ). Burada τ = ħ/Γ çevrilməsi verilir τ- yarım parçalanma periodu.

Barion rezonans zərrəcikləri

Bu cədvəldə PDG tərəfindən təsdiqlənmiş barion rezonanslarının adı, kvant nömrələri (məlum olduğu yerlərdə) və eksperimental statusu verilir. Barion rezonans zərrəcikləri qısa yarımömürlü və daha yüksək kütlələri olan həyəcanlı barion hallarıdır. Əhəmiyyətli tədqiqatlara baxmayaraq, barion həyəcan spektrlərinin arxasındakı əsas sərbəstlik dərəcələri yaxşı məlum deyil. Spin-paritet JP(məlum olduqda) hər bir zərrəcik üçün verilib. Güclü parçalanan zərrəciklər üçün 'JP dəyərləri bütün rezonanslar üçün kütlə kimi adların bir hissəsi hesab olunur.

Barion rezonans zərrəcikləri
Nuklonlar Δ zərrəciklər Λ zərrəciklər Σ zərrəciklər Ξ və Ω zərrəciklər məftun zərrəciklər alt zərrəciklər
p 1⁄2+ **** Δ(1232) 3⁄2+ **** Λ 1⁄2+ **** Σ+ 1⁄2+ **** Ξ0 1⁄2+ ****
Λ+
c 		1⁄2+ ****
Λ0
b 		1⁄2+ ***
n 1⁄2+ **** Δ(1600) 3⁄2+ **** Λ(1405) 1⁄2− **** Σ0 1⁄2+ **** Ξ− 1⁄2+ **** Λc(2595)+ 1⁄2− *** Λb(5912)0 1⁄2− ***
N(1440) 1⁄2+ **** Δ(1620) 1⁄2− **** Λ(1520) 3⁄2− **** Σ− 1⁄2+ **** Ξ(1530) 3⁄2+ **** Λc(2625)+ 3⁄2− *** Λb(5920)0 3⁄2− ***
N(1520) 3⁄2− **** Δ(1700) 3⁄2− **** Λ(1600) 1⁄2+ *** Σ(1385) 3⁄2+ **** Ξ(1620) * Λc(2765)+ * Σb 1⁄2+ ***
N(1535) 1⁄2− **** Δ(1750) 1⁄2+ * Λ(1670) 1⁄2− **** Σ(1480) * Ξ(1690) *** Λc(2880)+ 5⁄2+ ***
Σ*
b 		3⁄2+ ***
N(1650) 1⁄2− **** Δ(1900) 1⁄2− *** Λ(1690) 3⁄2− **** Σ(1560) ** Ξ(1820) 3⁄2− *** Λc(2940)+ 3⁄2− ***
Ξ0
b,
Ξ−
b 		1⁄2+ ***
N(1675) 5⁄2− **** Δ(1905) 5⁄2+ **** Λ(1710) 1⁄2+ * Σ(1580) 3⁄2− * Ξ(1950) *** Ξ'b(5935)− 1⁄2+ ***
N(1680) 5⁄2+ **** Δ(1910) 1⁄2+ **** Λ(1800) 1⁄2− *** Σ(1620) 1⁄2− * Ξ(2030) ≥ 5/2? *** Σc(2455) 1⁄2+ **** Ξb(5945)0 3⁄2+ ***
N(1700) 3⁄2− *** Δ(1920) 3⁄2+ *** Λ(1810) 1⁄2+ *** Σ(1660) 1⁄2+ *** Ξ(2120) * Σc(2520) 3⁄2+ *** Ξb(5955)− 3⁄2+ ***
N(1710) 1⁄2+ **** Δ(1930) 5⁄2− *** Λ(1820) 5⁄2+ **** Σ(1670) 3⁄2− **** Ξ(2250) ** Σc(2800) ***
Ω−
b 		1⁄2+ ***
N(1720) 3⁄2+ **** Δ(1940) 3⁄2− ** Λ(1830) 5⁄2− **** Σ(1690) ** Ξ(2370) ** Pc(4380)+ *
N(1860) 5⁄2+ ** Δ(1950) 7⁄2+ **** Λ(1890) 3⁄2+ **** Σ(1730) 3⁄2+ * Ξ(2500) *
Ξ+
c 		1⁄2+ *** Pc(4450)+ *
N(1875) 3⁄2− *** Δ(2000) 5⁄2+ ** Λ(2000) * Σ(1750) 1⁄2− ***
Ξ0
c 		1⁄2+ ***
N(1880) 1⁄2+ *** Δ(2150) 1⁄2− * Λ(2020) 7⁄2+ * Σ(1770) 1⁄2+ * Ω− 3⁄2+ ****
Ξ′+
c 		1⁄2+ ***
N(1895) 1⁄2− **** Δ(2200) 7⁄2− *** Λ(2050) 3⁄2− * Σ(1775) 5⁄2− **** Ω(2250)− ***
Ξ′0
c 		1⁄2+ ***
N(1900) 3⁄2+ **** Δ(2300) 9⁄2+ ** Λ(2100) 7⁄2− **** Σ(1840) 3⁄2+ * Ω(2380)− ** Ξc(2645) 3⁄2+ ***
N(1990) 7⁄2+ ** Δ(2350) 5⁄2− * Λ(2110) 5⁄2+ *** Σ(1880) 1⁄2+ ** Ω(2470)− ** Ξc(2790) 1⁄2− ***
N(2000) 5⁄2+ ** Δ(2390) 7⁄2+ * Λ(2325) 3⁄2− * Σ(1900) 1⁄2− * Ξc(2815) 3⁄2− ***
N(2040) 3⁄2+ * Δ(2400) 9⁄2− ** Λ(2350) 9⁄2+ *** Σ(1915) 5⁄2+ **** Ξc(2930) *
N(2060) 5⁄2− *** Δ(2420) 11⁄2+ **** Λ(2585) ** Σ(1940) 3⁄2+ * Ξc(2980) ***
N(2100) 1⁄2+ *** Δ(2750) 13⁄2− ** Σ(1940) 3⁄2− *** Ξc(3055) ***
N(2120) 3⁄2− *** Δ(2950) 15⁄2+ ** Σ(2000) 1⁄2− * Ξc(3080) ***
N(2190) 7⁄2− **** Σ(2030) 7⁄2+ **** Ξc(3123) *
N(2220) 9⁄2+ **** Σ(2070) 5⁄2+ *
N(2250) 9⁄2− **** Σ(2080) 3⁄2+ **
Ω0
c 		1⁄2+ ***
N(2300) 1⁄2+ ** Σ(2100) 7⁄2− * Ωc(2770)0 3⁄2+ ***
N(2570) 5⁄2− ** Σ(2250) *** Ωc(3000)0 ***
N(2600) 11⁄2− *** Σ(2455) ** Ωc(3050)0 ***
N(2700) 13⁄2+ ** Σ(2620) ** Ωc(3065)0 ***
Σ(3000) * Ωc(3090)0 ***
Ωc(3120)0 ***

Ξ+
cc 		*

Ξ++
cc 		***

**** Varlığı müəyyəndir və xassələri ən azı kifayət qədər yaxşı araşdırılıb.

*** Varlığı kifayət qədər müəyyəndən müəyyənə qədər dəyişir, lakin əlavə təsdiq arzuolunandır və/yaxud kvant ədədləri, budaqlanan fraksiyalar və s. yaxşı müəyyən edilməmişdir.

** Varlığına dair sübut yalnız kafidir.

* Varlığına dair sübut zəifdir

İstinadlar

  1. H. Muir (2003)
  2. K. Carter (2003)
  3. W.-M. Yao et al. (2006): 2018-12-21 at the Wayback Machine
  4. R. Aaij et al. (2015)
  5. Griffiths, David J., Introduction to Elementary Particles (ingilis) (2nd revised), WILEY-VCH, 2008, 181–188, ISBN 978-3-527-40601-2
  6. P.A Zyla et al. (2020): 2021-03-19 at the Wayback Machine  (ing.)
  7. J.G. Körner et al. (1994)
  8. P.A Zyla et al. (2020): 2021-03-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  9. P.A Zyla et al. (2020): 2022-03-23 at the Wayback Machine  (ing.)
  10. P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-24 at the Wayback Machine  (ing.)
  11. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  12. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  13. P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-24 at the Wayback Machine  (ing.)
  14. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  15. P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-24 at the Wayback Machine  (ing.)
  16. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  17. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  18. P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-24 at the Wayback Machine  (ing.)
  19. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  20. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  21. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  22. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-22 at the Wayback Machine  (ing.)
  23. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  24. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  25. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-24 at the Wayback Machine  (ing.)
  26. P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-24 at the Wayback Machine  (ing.)
  27. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  28. J. Beringer et al. (2012): 2017-02-01 at the Wayback Machine  (ing.)
  29. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-25 at the Wayback Machine  (ing.)
  30. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-25 at the Wayback Machine  (ing.)
  31. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  32. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-25 at the Wayback Machine  (ing.)
  33. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-07-25 at the Wayback Machine  (ing.)
  34. ↑ P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  35. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  36. P.A Zyla et al. (2020): 2022-01-20 at the Wayback Machine  (ing.)
  37. J. Beringer et al. (2012): 2017-01-30 at the Wayback Machine  (ing.)
  38. J. Beringer et al. (2012): 2017-01-30 at the Wayback Machine  (ing.)
  39. C. Patrignani et al. (). (PDF). Chin. Phys. C. 40. 2018: 100001. 12 June 2018 tarixində (PDF). İstifadə tarixi: 27 September 2018.
  40. Crede, Volker; Roberts, Winston. "Progress Toward Understanding Baryon Resonances". Rep. Prog. Phys. 76 (7). 2013: 076301. arXiv:. Bibcode:. doi:. PMID .

Biblioqrafiya

  • R. Aaij et al. (). "Observation of J/ψp resonances consistent with pentaquark states in Λ0
    b    →J/ψK−
    p decays". (ingilis). 115 (7). 2015: 072001. arXiv:. Bibcode:. doi:. PMID .
  • J. Beringer et al. (). "Review of Particle Physics". (ingilis). 86 (1). 2012: 010001. Bibcode:. doi:.
  • K. Nakamura et al. (). "Review of Particle Physics". (ingilis). 37 (7A). 2010: 075021. Bibcode:. doi:.
  • C. Amsler et al. (). (PDF). (ingilis). 667 (1). 2008: 1–1340. Bibcode:. doi:. :. 2020-06-01 tarixində (PDF). İstifadə tarixi: 2022-07-26.
  • V.M. Abazov et al. (). (PDF) (ingilis). 2008. Fermilab-Pub-08/335-E. 2017-02-12 tarixində (PDF). İstifadə tarixi: 2022-07-26.
  • K. Carter. . (ingilis). Fermilab/. 2006. 2007-07-08 tarixində arxivləşdirilib. İstifadə tarixi: 2008-05-27.
  • W.-M. Yao et al. (). "Review of Particle Physics". (ingilis). 33 (1). 2006: 1–1232. arXiv:. Bibcode:. doi:.
  • H. Muir. . (ingilis). 2003. 2012-10-16 tarixində . İstifadə tarixi: 2008-05-27.
  • J.G. Körner; M. Krämer; D. Pirjol. . (ingilis). 33. 1994: 787–868. arXiv:. Bibcode:. doi:.

Əlavə oxu

  • H. Garcilazo; J. Vijande; A. Valcarce. "Faddeev study of heavy-baryon spectroscopy". (ingilis). 34 (5). 2007: 961–976. arXiv:. doi:.
  • S. Robbins. . (ingilis). 2006. 2008-02-28 tarixində arxivləşdirilib. İstifadə tarixi: 2008-04-20.
  • D.M. Manley. "Status of baryon spectroscopy". (ingilis). 5 (1). 2005: 230–237. Bibcode:. doi:.
  • S.S.M. Wong. Introductory Nuclear Physics (ingilis) (2nd). New York (NY): . 1998. ISBN 978-0-471-23973-4.
  • R. Shankar. (ingilis) (2nd). New York (NY): . 1994. ISBN 978-0-306-44790-7.
  • E. Wigner. "On the Consequences of the Symmetry of the Nuclear Hamiltonian on the Spectroscopy of Nuclei". (ingilis). 51 (2). 1937: 106–119. Bibcode:. doi:.
  • M. Gell-Mann. "A Schematic of Baryons and Mesons". (ingilis). 8 (3). 1964: 214–215. Bibcode:. doi:.
  • W. Heisenberg. "Über den Bau der Atomkerne I". (alman). 77 (1–2). 1932: 1–11. Bibcode:. doi:.
  • W. Heisenberg. "Über den Bau der Atomkerne II". (alman). 78 (3–4). 1932: 156–164. Bibcode:. doi:.
  • W. Heisenberg. "Über den Bau der Atomkerne III". (alman). 80 (9–10). 1932: 587–596. Bibcode:. doi:.

Xarici keçidlər

  • Particle Data Group –  (ing.)
  • Georgia State University –  (ing.)
  • , an interactive visualisation allowing physical properties to be compared (ing.)
Mənbə — ""

Informasiya Melumat Axtar

Anarim.Az

Sayt Rehberliyi ile Elaqe

Saytdan Istifade Qaydalari

Anarim.Az 2004-2023